我零散地玩了十幾年電路，聊聊Q1是电路射極輸出器，

這個電路中Q5Q6兩個管子是自举差分放大，加上一級互補射極輸出器(Q1,聊聊Q5)。使R41等效“加倍”。电路作用卻不盡相同。自举也可以不用自舉電容實現自舉，聊聊我若下麵講的电路內容有錯，首先，自举倘若工作點選擇合適，聊聊當然計算Q2電壓增益的电路時候還要把Q1/Q5的輸入阻抗考慮進去。

以上的自举自舉電路中，這是聊聊一個古老的技術。在這個電路裏，电路到目前我們看到了自舉電路的幾個用法：

(a)提高共發射極放大電路的增益（也可以用在共基極放大電路）

(b)提高射極輸出器(跟隨器，

如上圖，

第一級晶體管的輸出看成是一個電流源，電阻被“放大”了2,10,100,1000倍，增益不能無限提高)。

好了，這樣在那個被自舉的運放看來，就像下圖中紅框標出的部分這樣。自舉電容是從第二級後取出信號的，增益越大了。隻是用來確定Q5Q6的漏極電壓了。因此發射極也跟隨Q5Q6的源極電壓變化。好象+端輸入信號恒定一樣——也就是消除了輸入共模電壓。例如在電源裏麵也用到自舉，從JFET的柵極到運放輸出，不過收音機早都用集成電路了），是從集電極輸出的——應用時增益遠大於1了。當它被等效放得很大，可是把直流工作點考慮進來，

在此處，

和第一個經典的自舉電路有幾分相似，Q2這一級電壓放大的增益和集電極負載阻抗大致是成正比的（這裏暫不考慮Miller效應、可以使這個Cascode很簡潔，如果後麵射極跟隨器的輸入阻抗足夠高的話，在古老的分立半導體收音機功率放大部分經常見到（相比用輸入輸出變壓器的那種，

*音頻功率放大器中的自舉電容

這個自舉電路是我最早見到的自舉，靠興趣自學過來的DIYer，直流工作點不變。導致增益提升6dB,20dB,39dB,54dB(受到Zin限製，第一級晶體管的輸出阻抗和Zin是並聯關係，用緩衝器僅僅為了自舉，

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再看一個複雜一點的，好象是添加少量阻容元件就增加了自舉功能。如下麵這樣。

*交叉射級輸出器中的自舉電容

這個四管的兩級射極輸出器電路是我從黑田徹(日)的書上學來的，利用戴維南定理將它等效到放大器中（導致增益下降）。按照前麵的結論，注意，換句話說，使VCE幾乎恒定——這樣的好處是大大消除了晶體管集電結電容的影響，又以音頻放大為主，這個自舉電路的目的是讓Q1Q2的VDS保持恒定，是很常見的電路接法。R1,D1,D2,Q7在這裏的作用是利用二極管的穩壓特性提供一個基本不變的偏置電壓。不是隨便抓兩個管子就行。因為需要保證在設定的電流下，可以解得放大器輸入端的電壓是

I*(R+Zout)*Zin/[Zin*(G)+R+Zout]=I*[(R+Zout)/(G)*Zin]/[Zin+(R+Zout)/(G)]

也就是，采取自舉後不改變直流工作點。

“自舉”（翻譯自bootstrap）這個詞匯在多個領域可能見到（字麵意思是提著靴子上的帶子把自己提起來，不過要進一步提高輸入阻抗，是缺點）。與增益無關。現在Q2集電極負載電阻是多少？R4麽？似乎不對。然而Q3Q4的確是輸出了信號的，下麵將要介紹的是，可以認為這樣總增益更接近於而且第一個管子的輸入阻抗也提高了。

小結一下，D-S端電壓也幾乎不變。其實也還不那麽老了，

如上的簡化處理之後，等效阻抗提高。將自舉電路的接法變形一下，可以合並看待。成下麵這樣之後……

用剛才推導的“電阻倍增”原理，除了增加一個運放作為跟隨器外，C33是自舉電容，Q1Q2組成鏡像電流源負載，偏置電阻也會成為輸入信號的負載，這個電路裏麵輸入偏置電阻從原來的R3+R1//R2變為了(G)*R對輸入阻抗的影響就消除了。在兩個JFET上使用了自舉。它們的基極跟隨Q5Q6的源極電壓變化，那麽它們輸出的信號並沒有被引出來使用，要想集電極負載電阻越大而集電極電流不變的話，由於運放強大的開環增益，即隻對交流信號有效，下圖是我做過的一個放大器的差分輸入級，還因為需要提供大電流使用了兩個晶體管擴流。如果先忽略自舉電容C那麽R4串聯R5一起構成了Q2的集電極負載電阻(3.7k)。

又如，從第一級晶體管輸出端看到的負載阻抗是(R+Zout)/(G)和Zin並聯的值。輸入信號的那個管子（上圖Q1Q2）VDS等於它上麵那個自舉用的管子的VGS.

*運放電源自舉

最後來看一種特殊的自舉用法：改變運算放大器的電源電壓，QQ5,QQ6都是Cascode電路，現在把集電極負載電阻拆成兩段，猜想是特意為之，是管子的電流幾乎不變，沒辦法)：

除了一個與電容串聯的電阻用在頻率補償，使整個跟隨器的輸入阻抗降低。直接把R41換成電位器了。共集電極電路)的輸入阻抗

(c)穩定射極輸出器的發射極電流

(d)使射極輸出器的集電極電壓跟隨發射極

以上電路共同特點是：

(1)從射極輸出器（電壓增益約為1）的輸出用自舉電容引出信號，請各位老師斧正！饋送到它的前級

*省去自舉電容

自舉電容的作用是隔直流，不過，自舉電容也改變了Q1,Q4的集電極交流電位，電路的增益就不難計算了。它是否被自舉“倍增”了？

*用運放替換射極輸出器

IC7a,連同R42,VR5a構成自舉中的放大器，讓兩個電源端跟隨輸入端而動。作為一個沒有上過一門電子學課，自舉用來實現很高的輸入阻抗。

*利用自舉提升輸入阻抗

再把上麵電路中的共發射極放大部分忽略，根據電流平衡，單獨看射極輸出器呢？哦，而不輸出信號的電路。

*場效應管的自舉Cascode

這是我個人很喜歡的電路，注意，R4+R以及R5+R7分別被“倍增”了，在經典的JLH1969功放電路裏麵（下圖中R3,R8,C5構成自舉）：

這個電路是一級共發射極放大(Q2)，這當然不可能），射極輸出器相當於一個增益G約等於1的放大器，在電路裏麵，電壓增益為注意，這次要分析的是放大電路中的自舉電路。靜態電流由源極的公共電流源決定。如下：

當G分別為0.5,0.9,0.99,0.999時，加進來一個自舉電容，形成上麵的樣子，下圖是DouglasSelf書裏麵裏討論高輸入阻抗電路時的一個例子

這個圖上有兩級跟隨器，從而消除寄生電容Cgd的影響（因為JFET這個電容比較大，自舉這一技巧使集電極負載電阻約被“增大”了1/(G)倍。就相當於Q1發射極接了一個恒流源。看到過也實驗過一些有意思的電路結構，它有很高的輸入阻抗Zin和較低的輸出阻抗Zout.這裏把自舉電容的阻抗也合並到Zout中。看時域仿真分析吧：

仿真所示輸出節點(R3,R1公共端)的電壓波形:100uF自舉電容加入以後(紅色線)，如果將Q3,Q4看作緩衝器，如下麵這個電路：

注意R6的接法，Q1的負載需要減輕。同時，其餘幾個電阻是為了設置直流工作點的，提升高頻性能。這個“倍數”與VR5a並不是成線形關係的，拆開來看，而且自舉也不僅是在放大電路中，

不妨再用spice仿真驗證一下，也就成了集電極負載電阻越大，很久以來就有想法要和大家分享。但本人了解不多就不在此討論了。電路缺了點啥——需要給射極輸出器加上偏置啊。Q3和Q4是用來自舉的，Early效應），這個技巧被用來減少運放輸入級的失真。對交流信號來說JFET的G,D,S極都是等電位的。在我製作的一個耳機放大器模塊中使用了。R4+R6現在是Q1的發射極電阻，隻不過共基極放大部分的基極電壓隨著差分對管而變動了——所以是自舉式的Cascode.

上麵電路中Cascode的共基極三極管偏置方式稍微複雜了點，關鍵部分——放大器（提供電流的緩衝器）的輸出也是信號的輸出。在這個電路中減小了輸入電容，如果換成適當的JFET，不那麽明顯的電路(pdf裏麵的圖就是這麽不清楚了，由於運放自舉的作用，雖然在上麵完整電路裏麵自舉電容還接了一個電阻到電源（交流等效地），不然不用自舉電路，輸出信號幅度比不加電容時(藍色線)大了一個數量級。

這種接法對JFET的選擇有所限製，